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E l e c t r o n e u r o b i o l o g í a  vol. 15 (4), pp. 31-60, 2007 

 

 

42

 

 

 

En él, algunos canales iónicos que atraviesan la membrana se 

abren y se cierran según el voltaje que establece, en ese momento, el 

potencial del campo eléctrico en que están inmersos - cuya intensidad 

local depende, como se dijo, de la distribución espacial de las concen-

traciones de las cargas iónicas no equilibradas. Tales canales, para 

abrirse y cerrarse, deben cambiar de forma. Aunque en realidad tienen 

formas más complejas, un modo elemental de figurárselos es así: 

 

Un sencillo modelo del canal sensitivo al voltaje para iones de so-

dio, Na

+

, mostraría cuatro posiciones. (A) En reposo, el portal de acti-

vación (AG) está cerrado y el de inactivación (IG) abierto. (B) Durante 

la activación, ambos portales se abren. (C) En la inactivación, se cierra 

 

 

 

Despolariza-

ción de la 

membrana 

Apertura de 

los canales 

que dejan 

pasar el Na+

Flujo entran-

te de Na+, si 

es que V

m

E

Na+

 


Pedro W. Lamberti y Víctor Rodríguez - Desarrollo del modelo matemático de Hodgkin y Huxley 

en neurociencias 

 

43

el portal de inactivación, el de activación aún permanece abierto. (D). 

Durante el período refractario, ambos portales están cerrados. Dibuján-

dolo:  

 

 

Esto permite figurarse el corte longitudinal de un axón del modo 

que sigue, con un potencial de acción (action potential en la figura) mo-

viéndose hacia la derecha. El potencial de acción no alcanzó aún el pun-

to 4; en este, la membrana todavía está en reposo. En el punto 3, iones 

positivos, de sodio, se están moviendo desde la región adyacente, des-

polarizando esta zona; los canales de sodio se están por abrir. El punto 

2 está en el máximo del potencial de acción; los canales de sodio están 

abiertos y hay un flujo de esos iones entrando al axón. El potencial de 

acción ya pasó por el punto 1; allí los canales de sodio están otra vez 

inactivados y la membrana está hiperpolarizada. 

 

 

 

Recordemos que, por repulsión electrostática, una vez dentro, los 

iones positivos impulsan los iones positivos próximos a lo largo del axón 

y atraen los iones negativos desde la membrana adyacente. Se generan 

así tres fases del potencial de membrana – no sólo del potencial de ac-

ción, donde estas fases juntas forman el arco sinusoidal deformado que 

ya vimos, cuya amplitud depende de las características de espacio y 

tiempo transcurrido en la interacción con el electrodo (o transistor de 


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