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depende de la cantidad de ranuras trazadas, pero en general el poder de resolución de las 

rejillas es mejor que el de los prismas, y las rejillas se pueden usar en todas las regiones 

del espectro. Se adaptan en particular a la región infrarroja debido a su dispersión homo-

génea de las longitudes de onda grandes. Es difícil preparar rejillas, y las rejillas origina-

les son costosas. Sin embargo, a partir de una rejilla original se pueden preparar muchas 

rejillas réplica. Eso se hace recubriendo la rejilla original con una película de resina 

epóxica que, después de fraguar, se desprende para obtener la réplica. Ésta se hace reflec-

tora aluminizando la superficie. Estas rejillas réplica son mucho menos costosas y se usan 

incluso en instrumentos pequeños y poco costosos.

Un haz incidente de radiación llega a la cara de la rejilla formando un ángulo i re-

lativo a la normal de la rejilla (figura 16.15) y se refleja en ángulo 

 en el otro lado de la 

normal de la rejilla. La distancia entre las ranuras es d. La diferencia de trayectorias entre 

dos rayos que llegan en ángulo i es d sen i, y la diferencia de trayectorias entre los rayos 

correspondientes que salen es d sen 

. La diferencia de trayectorias para un rayo incidente 

y uno reflejado es d sen i 

⫺ d sen . Cuando esta diferencia es igual a una o más longi-

tudes de onda, se produce interferencia totalmente constructiva, sin interferencia destruc-

tiva, y el resultado es una imagen brillante. La ecuación correspondiente a esa rejilla es

 

n

 ⫽ d(sen i ⫺ sen ) (16.22)

donde  n es el orden de difracción, y es un número entero. Se ve que si n aumenta y la 

longitud de onda disminuye en el mismo múltiplo, las longitudes de onda más cortas (de 

orden mayor) se reflejarán con el mismo ángulo, 

. Éstas deberán ser filtradas antes de lle-

gar al detector (véase más adelante). Para dispersar la luz de muchas longitudes de onda 

se hace girar la rejilla para que cambie el ángulo i.

La dispersión de una rejilla para determinado ángulo i de incidencia es

 

d



d



 

⫽ 

n

d cos 



 (16.23)

es decir, es igual al orden dividido entre el producto del espaciamiento de la rejilla por el 

coseno del ángulo de reflexión. El poder de resolución de una rejilla se define como el 

producto de la cantidad de rayas y por el orden. De esta manera, una rejilla grande tiene 

mayor poder de resolución que una pequeña.

1er.

orden800

2o.

orden400

3er.

orden267

600

300

200

400

200

200

Rejilla

normal

Normal a

la cara de

la ranura

Ángulo de

iluminación

Radiación

incidente

(200-800 nm)

β

β

Figura 16.15. 

Difracción de 

la radiación con una rejilla.

16.8 INSTRUMENTACIÓN 

ESPECTROMÉTRICA

 

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