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viertan en señal eléctrica. Como detectores se usan termopares y bolómetros. Un termopar 

consiste en dos alambres de material distinto, por ejemplo de antimonio y de bismuto, 

conectados en dos puntos. Cuando existe diferencia de temperatura entre los dos puntos 

se desarrolla una diferencia de potencial que se puede medir. Una de las conexiones se 

coloca entonces en la trayectoria de la luz que sale del monocromador. Una termopila 

está formada hasta por seis termopares en serie, montados en un vacío para minimizar la 

pérdida de calor por conducción. La mitad de los termopares son sensores y la mitad está 

unida a un sustrato. Las termopilas tienen tiempos de respuesta aproximados de 30 ms. 

Los  bolómetros y los termistores son materiales cuya resistencia depende de la tempe-

ratura. Los resistores térmicos se hacen con óxidos sinterizados de cobalto, manganeso y 

níquel. Su cambio de resistencia se mide con un circuito de puente de Wheatstone. La 

ventaja que tienen sobre los termopares es el menor tiempo de respuesta (4 ms, en com-

paración con 60 ms), por lo cual tienen mejor resolución y velocidades de barrido mayo-

res, aunque su sensibilidad se halla comprometida. La respuesta de los detectores térmicos 

es, en esencia, independiente de las longitudes de onda que se miden.

Para las mediciones rápidas que se requieren en los instrumentos FTIR (Fourier trans-

form infrared; transformada de Fourier en región infrarroja), y para mediciones de gran 

sensibilidad se usan detectores de fotones. Como ejemplos están los detectores fotoconduc-

tores de sulfuro de plomo (PbS), seleniuro de plomo (PbSe) o arseniuro de indio y galio 

(InGaAs). Los detectores fotovoltaicos son aun más rápidos (con respuestas hasta de 20 ns) 

y más sensibles, pero requieren enfriamiento con nitrógeno líquido. El detector de InSe se 

limita a 5.5 

m, en tanto que el de PbSnTe opera en el intervalo de 5 a 13 m. El InGaAs 

tiene la máxima sensibilidad en el IR cercano, y se ha vuelto el detector de elección.

ANCHO DE RENDIJA: FÍSICO CONTRA ESPECTRAL

Ya se mencionó que es imposible obtener longitudes de onda espectralmente puras a par-

tir de un monocromador. En vez de ello, del monocromador sale una banda de longitudes 

de onda, y el ancho de esta banda depende de la dispersión de la rejilla o del prisma, y 

del ancho de la rendija de salida. El poder de dispersión de un prisma depende de la lon-

gitud de onda y del material del prisma, así como de su diseño geométrico, en tanto que 

el de una rejilla depende de la cantidad de surcos por pulgada. La dispersión también 

aumenta a medida que se eleva la distancia a la rendija.

Después que se ha dispersado la radiación, una parte de ella llegará a la rendija de 

salida, y el ancho de esa rendija determina el ancho de la banda de longitudes de onda que 

verán la muestra y el detector. La figura 16.21 representa la distribución de longitudes de 

onda que salen de la rendija. La longitud de onda nominal es la que se ajusta en el ins-

trumento y es la longitud de onda de intensidad máxima que pasa por la rendija. La inten-

La radiación que pasa por una 

rendija no es monocromática.

600

500

400

300

200

0

100

200

300

400

500

600

700

800

900 1 000

1 200

Longitud de onda (nm)

Sensibilidad radiante (mA/W)

1 100

Figura 16.20. 

Típica res-

puesta espectral de un grupo o 

serie de diodos. (Según M. 

Kendall-Tobias, Am Lab., 

marzo de 1989, p. 102. Repro-

ducción autorizada por Inter-

national Scientific 

Communications, Inc.)

16.8 INSTRUMENTACIÓN 

ESPECTROMÉTRICA

 

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